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棋牌金花下载:中间梯度法

发布时间:2020-01-30 05:40 点击数: 【字体:

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  首先介绍中间梯度法。中间梯度法(以下简称为中梯法)是电阻率剖面法中一种常用的重要方法。由于中梯法两个供电电极A、B相距很远、固定不动,而观测是在其中间1/3地段进行,在地下岩石为均匀各向同性的情况下,该地段电场可近似地看作均匀电场。因而□□,计算中梯法的视电阻率异常,可归结为研究均匀电流场中赋存有电性不均体时所产生的视电阻率异常。

  给定地电断面□□,求解视电阻率的理论值或理论曲线就是电法勘探中的正演问题。只有认识了大量不同条件下的正演结果,才能掌握不同变种方法解决地质问题的能力和特点。由于只有某些理想形体具有解析解,因此我们首先讨论几种典型地电断面上的视电阻率异常特征。

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  自然界中存在的近等轴状地质体(如囊状矿体、地下溶洞等),可近似地看作为球体。研究球体的视电阻率异常,不仅有实质的地质意义□□,而且有助于对电场空间分布规律的认识。

  如图1.2.2所示□□□□,设在均匀各向同性、电阻率为ρ1无限岩石中,有一电阻率为ρ2、半径为r0的球形矿体,均匀电流场的电流密度为j0。有球体存在时,压平性能够压平1mm-时时彩开奖结果:10球内和球外电位均由两部分电位叠加而成□□,即

  选取球极坐标系,取原点于球心,使极轴x和均匀电流场j0方向一致。当取球心电位为零时□□,均匀电流场的正常电位表达式可写为

  。由于球内、外的电位具有轴对称性□□□,故其分布与φ角无关,且满足球坐标系的拉普拉式方程

  式中:Pn(cosθ)为cosθ的n阶勒让德多项式;An和Bn为待定系数。

  为了确定待定系数An和Bn,将式(1.2.18)代入球体与围岩分界面上电位和电流密度法线分量连续的衔接条件

  以上讨论的是全空间情况。由于地面电法勘探的供电和测量工作均在地面进行,讨论半无限空间的电场分布,特别是球外的电场分布更有实际意义。

  如图1.2.3 所示,在地下半空间条件下,可按镜像法原理将半空间映射为全空间,用地面上方的一个镜像球代替地面影响。若球心深度(h0)相对球体半径(r0)较大,即球体埋藏比较深时,可忽略球体与地面以上镜像的相互作用。于是,棋牌金花,利用全空间球外电位表达式中异常部分简单加倍的方法,可求得地面电位(为简单起见□□,以下用U1表示)的一级近似解为

  若以球心在地面投影点O为原点,Z轴垂直向下□□□,地面观察点坐标为M(x,y,0),球心坐标为(0□□□,0,h0)。则(1.2.20)的第一式中r和cosθ分别为

  的关系式(视电阻率与AB/3中间段测点处的电位梯度成正比,中梯法由此得名)□□□□,中间梯度法在球体上的视电阻率解析表达式为

  曲线,相对于围岩的电阻率分别为μ2=0.1和μ2=10。由图可见:当球体为低阻(μ2=0.1)时□□□□,在球心正上方ρs有极小值□□□,两侧则有ρs

  1的极大值;当球体为高阻时(μ2=10)□□□□,在球心正上方ρs有极大值,两侧有ρs<ρ1的极小值。无论高阻还是低阻球体,其上方的视电阻率剖面曲线皆左右对称。因此,根据ρs主极值点的坐标,可确定球心在地面的投影位置。视电阻率的变化,反映了地下不均匀岩石电场分布的情况。我们可以依据“高阻吸引、低阻排斥”的方法不难用关系式ρs=

  )/ρ1相对异常为负,且当μ2→0时□□□,Δρs/ρ1=-0.25;当μ2=1 时,ρs=ρ1无异常;而当μ2>1 时□□□□,ρs>ρ1□□□,Δρs/ρ1相对异常为正□□□□,且当μ2→∞时,Δρs/ρ1=0.125。图1.2.4 球体主剖面上中梯法的ρs曲线.5 球顶上中梯法ρs异常与μ2的关系曲线以上情况表明,无论是高阻球体还是低阻球体□□□,其ρ

  异常均不随电阻率差的增大而无限变大。两者最后均达渐近值或饱和值。且理想导电球体(μ

  →∞)异常幅值的2 倍。因此,用中间梯度法找寻良导电球体比找寻高阻球体有利。计算结果还表明,球体与围岩电阻率的差异不需很大,视电阻率的相对异常便已接近饱和值。如当μ2=10时,Δρs/ρ1约为μ

  →0时的0.75倍。安卓斗牛:吃完螃蟹能喝茶吗?,由此可见,只要矿体与围岩有一个级次以上的电阻率差异,用中梯法即可获得明显异常,电阻率差异再大,异常不再有显著增加。

  C.利用ρs曲线确定球心深度的方法为了确定球心深度□□□,可利用图1.2.4中所示ρs曲线的下述特征参数作定量解释。这种反演解释方法称为“特征参数法”。特征参数包括特征点、棋牌金花,线、线段以及半极值、极值等。a.用ρs曲线

  在对实测曲线作解释时,量出Δx后代入式(1.2.26)便可求得球心深度h0

  值得注意的是,由于野外ρs异常曲线往往是不规则的□□,条件好时这种推断球心埋深的方法也只能作为半定量解释。1.2.2.2 板状体上视电阻率异常板状体虽是规则形体,但不是理想形体,没有解析解,需要通过数值计算方法或实验模拟获得ρs

  s曲线的水槽模型实验结果。运用快8开奖:数字资产为消费赋能2019-08-02!由图可见,在高阻板状体上,不论产状如何均有大于背景值(ρ水

  图1.2.6 不同产状高阻浸染石墨板上中间梯度法的实验曲线)低阻板状体上的中梯ρ

  剖面的模型实验结果(实验是在大水槽中进行的)。对于均匀电流中不同产状的低阻板状体□□,由于它对电流j0具有不同程度吸引作用,在其上方将会出现小于背景值ρ1的低阻异常。由图1.2.7 可见:①对直立铜板来说□□□,在当前条件下,由于均匀电流场的方向与模型走向方向垂直□□,故在矿顶上视电阻率(曲线)的变化不明显,近于和围岩(水)电阻率值(约为20Ω·m)相等;②当矿体倾斜时,则ρs出了明显异常(曲线),其特点是在倾斜方向上ρs明显降低□□□□,在反倾斜方则ρs有所升高,曲线呈不对称状;③ 当良导电板状矿体的产状变为水平时,此时矿体上方出现了较宽的明显低阻ρs异常(曲线),中心处有极小,两侧有极大□□□□,曲线对称。水平产状的良导电板状体□□□,棋牌金花官网下载:2019辽阳太子河政。由于板的水平宽度方向与均匀外电流场的方向一致,夹角等于零,所以吸引电流的能力最强,ρs异常最大。

  图1.2.8很好地展现了水平均匀电场中存在不同产状的高、低板状板体时地下电场的变化特征。从图中可以看出,用中间梯度法寻找高阻直立板状体和低阻水平或缓倾斜良导板状体最有利□□,而寻找高阻水平板和直立良导板状体则不利。

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